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一匀质细杆长l,质量为M,它的一端B放在一桌子边上...

压力不变,还是原来的1/2Mg。压力本质上也是弹性力,突然松手的一瞬间不会发生变化的,和弹簧一样。

由刚体定轴转动定律 mgl/2sinθ=ml^2*a a=1/2glsinθ θ=90°-60°=30° a=gl/4 感觉这样的提问没有意义 建议自己下去查查资料

一般对于细杆的平衡要考虑两点:①杆所受合力为零 ②杆所受力矩和为零 先画受力分析图,易知A端对墙壁的压力N1=f 对于地面B端所受支持力N2=mg 以A端为支点考虑 重力,摩擦力使杆顺时针旋转 地面支持力使杆逆时针旋转 两者力矩大小相等,即 mg·1/2Lsin...

质量为m长为l的匀质细杆,对通过中心且与杆垂直的轴线的转动惯量等于1/12ml^2。可以取一距离转轴为x处的质量元dm=m/ldx,对整个杆子质量元对x^2求积分计算出来。

设平衡时AB杆与水平方向的夹角为α.此时AB的中垂线与竖直方向的夹角也为α.以O点为转动轴,根据平衡条件得:mg?Lsin60°?sinα=mgLsin(α+60°)解得:α=arccot3?33答:平衡时AB杆与水平方向的夹角为arccot3?33.

解:刚体从水平位置释放,到与竖直方向成夹角θ,过程中,机械能守恒,重力势能减小,动能增加: mgLcosθ+(1/2)mgLcosθ=(1/2)*m*(L*w)^2+(1/2)*J*w^2 w为待求角速度,J=(1/3)*mL^2 是杆的转动惯量 联立解得:w=(3/2)*sqrt(g*cosθ/L)

看一下图解吧; 根据,角动量守恒:mvl=Jω 动能守恒: 1/2 mv^2=1/2Jω,J=1/3mL^2 可解得,l=√3/3L

由于物体M受力平衡,故细线的拉力等于Mg;当若θ为37°时杆恰好达到平衡,以B为支点,设杆长为L,根据力矩平衡条件得:mgL2sin37°+MgLsin37°=MgLcos37°解得:m:M=2:3若增大重物M的质量,要使杆能够平衡,mgL2sinθ+MgLsinθ=MgLcosθ;tanθ=MgLm...

将杆无限细分,记最后一段段为n,则每段长度为l/n,每段质量为m/n,第k段距离转轴的长度为(k-1)*l/n 每段所受摩擦力为:f=μmg/n 第段所受的摩擦力对转轴的力矩为:(μmg/n)*((k-1)*l/n)=kμmgl/n^2 整个杆所受的摩擦力矩则为:∑kμmgl/n^2=...

球对 其质心轴的转动惯量 J0= 2MR²/5 由平行轴定理 球相对O点的转动惯量 J1=J0+M(L+R)²=2MR²/5 +M(L+R)² 所以 系统对O点的转动惯量 J=mL²/3 + 2MR²/5 +M(L+R)²

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